На горизонтальной идеально гладкой поверхности лежит клин массы 𝑀 и вершиной с углом 𝛼. По этому клину без трения скользит шарик массы 𝑚. В начальный момент шарик движется горизонтально со скоростью 𝑣0 (относительно земли), «врезаясь» у основания клина и затем поднимаясь по склону. Найдите максимальную высоту ℎ, на которую поднимется шарик над плоскостью. Как меняется ответ в двух крайних случаях 𝑀→∞ (клин «не движется»), 𝑀→0 (клин «улетает» от шарика)?
Для решения данной задачи мы используем закон сохранения импульса и закон сохранения энергии.
Определим систему.Масса клина: M M MМасса шарика: m m mНачальная скорость шарика: v0 v_0 v0Угол наклона клина: α \alpha α1. Закон сохранения импульса
Когда шарик врезается в клин и движется по его склону, система шарик+клиншарик + клиншарик+клин подчиняется закону сохранения моментов количества движений в горизонтальном направлении.
Обозначим скорость клина V V V после столкновения.
Согласуем начальный и конечный импульсы системы:
mv<em>0=mv</em>sh+MV
m v<em>0 = m v</em>{\text{sh}} + M V mv<em>0=mv</em>sh+MV
где vsh v_{\text{sh}} vsh - скорость шарика в системе клина послестолкновенияпосле столкновенияпослестолкновения.
2. Определим координаты движения
Когда шарик поднимается по клину, его скорость можно представить в проекции на направляющую, заданную углом α \alpha α:
где vx v_x vx – скорость вдоль оси x, а vy v_y vy – скорость вдоль оси y. Из-за отсутствия трения, только вертикальная компонента скорости шарика будет преобразована в потенциальную энергию.
3. Закон сохранения энергии
Потенциальная энергия на высоте h h h:
mgh=12mvsh2
m g h = \frac{1}{2} mv_{\text{sh}}^2 mgh=21mvsh2
4. Максимальная высота
Теперь можем выразить h h h в зависимости от vsh v_{\text{sh}} vsh.
h=vsh22g
h = \frac{v_{\text{sh}}^2}{2g} h=2gvsh2
5. Условия M→∞ M \to \infty M→∞ и M→0 M \to 0 M→0
Случай M→∞ M \to \infty M→∞: Клин «не движется», скорость клина стремится к нулю, вся энергия шарика превращается в потенциальную на высоте:
Случай M→0 M \to 0 M→0: Клин «улетает» от шарика из-за маленькой массы. В этом случае шарик не теряет свою начальную скорость, и можно будет рассчитать новую высоту:
Так как теперь клин уходит, шарик движется по параболической траектории, и его высота будет также:
h=v02sin2(α)2g
h = \frac{v_0^2 \sin^2(\alpha)}{2g} h=2gv02sin2(α)
Таким образом, maximum height h h h зависит от массы клина, и в крайних случаях можно получить следующие значения:
M→∞ M \to \infty M→∞: h=v022g h = \frac{v_0^2}{2g} h=2gv02M→0 M \to 0 M→0: h=v02sin2(α)2g h = \frac{v_0^2 \sin^2(\alpha)}{2g} h=2gv02sin2(α)
Эти результаты показывают, как масса клина влияет на максимальную высоту, на которую поднимается шарик.
Уравнение m v0 = m v_sh + M V записано некорректно. Во-первых, v_sh "скоростьшарикавсистемеклина""скорость шарика в системе клина""скоростьшарикавсистемеклина" неясно определена. Во-вторых, это уравнение смешивает скорости в разных системах отсчета или в разные моменты времени без четкого определения. Представление v_sh через v_x и v_y неясно и не используется далее по существу. Утверждение про преобразование только вертикальной компоненты скорости в потенциальную энергию неверно в общем случае – закон сохранения энергии учитывает изменение полной кинетической энергии системы.
Для решения данной задачи мы используем закон сохранения импульса и закон сохранения энергии.
Определим систему.Масса клина: M M MМасса шарика: m m mНачальная скорость шарика: v0 v_0 v0 Угол наклона клина: α \alpha α1. Закон сохранения импульсаКогда шарик врезается в клин и движется по его склону, система шарик+клиншарик + клиншарик+клин подчиняется закону сохранения моментов количества движений в горизонтальном направлении.
Обозначим скорость клина V V V после столкновения.
Согласуем начальный и конечный импульсы системы:
mv<em>0=mv</em>sh+MV m v<em>0 = m v</em>{\text{sh}} + M V
mv<em>0=mv</em>sh+MV
где vsh v_{\text{sh}} vsh - скорость шарика в системе клина послестолкновенияпосле столкновенияпослестолкновения.
2. Определим координаты движенияКогда шарик поднимается по клину, его скорость можно представить в проекции на направляющую, заданную углом α \alpha α:
vsh=vxcos(α)+vysin(α) v_{\text{sh}} = v_x \cos(\alpha) + v_y \sin(\alpha)
vsh =vx cos(α)+vy sin(α)
где vx v_x vx – скорость вдоль оси x, а vy v_y vy – скорость вдоль оси y. Из-за отсутствия трения, только вертикальная компонента скорости шарика будет преобразована в потенциальную энергию.
3. Закон сохранения энергииПотенциальная энергия на высоте h h h:
mgh=12mvsh2 m g h = \frac{1}{2} mv_{\text{sh}}^2
4. Максимальная высотаmgh=21 mvsh2
Теперь можем выразить h h h в зависимости от vsh v_{\text{sh}} vsh .
h=vsh22g h = \frac{v_{\text{sh}}^2}{2g}
5. Условия M→∞ M \to \infty M→∞ и M→0 M \to 0 M→0h=2gvsh2
Случай M→∞ M \to \infty M→∞:
Клин «не движется», скорость клина стремится к нулю, вся энергия шарика превращается в потенциальную на высоте:
mgh=12mv02 ⟹ h=v022g mgh = \frac{1}{2} mv_0^2 \implies h = \frac{v_0^2}{2g}
mgh=21 mv02 ⟹h=2gv02
Случай M→0 M \to 0 M→0:
Клин «улетает» от шарика из-за маленькой массы. В этом случае шарик не теряет свою начальную скорость, и можно будет рассчитать новую высоту:
Так как теперь клин уходит, шарик движется по параболической траектории, и его высота будет также:
h=v02sin2(α)2g h = \frac{v_0^2 \sin^2(\alpha)}{2g}
h=2gv02 sin2(α)
Таким образом, maximum height h h h зависит от массы клина, и в крайних случаях можно получить следующие значения:
M→∞ M \to \infty M→∞: h=v022g h = \frac{v_0^2}{2g} h=2gv02 M→0 M \to 0 M→0: h=v02sin2(α)2g h = \frac{v_0^2 \sin^2(\alpha)}{2g} h=2gv02 sin2(α)Эти результаты показывают, как масса клина влияет на максимальную высоту, на которую поднимается шарик.
Уравнение m v0 = m v_sh + M V записано некорректно. Во-первых, v_sh "скоростьшарикавсистемеклина""скорость шарика в системе клина""скоростьшарикавсистемеклина" неясно определена. Во-вторых, это уравнение смешивает скорости в разных системах отсчета или в разные моменты времени без четкого определения. Представление v_sh через v_x и v_y неясно и не используется далее по существу. Утверждение про преобразование только вертикальной компоненты скорости в потенциальную энергию неверно в общем случае – закон сохранения энергии учитывает изменение полной кинетической энергии системы.
Уравнение m g h = 1/2 m v_sh^2 неверно