В эксперименте с двумя щелями вводят слабое нелокальное измерение пути частицы; какие количественные взаимосвязи существуют между контрастом интерференции и информацией о пути, и как это соотносится с принципом дополняемости и современными формализациями декогеренции?

28 Окт в 11:21
8 +1
0
Ответы
1
Модель и основные определения. Рассмотрим состояние частицы + «маркер пути» (окружение)
∣Ψ⟩=c1∣1⟩∣E1⟩+c2∣2⟩∣E2⟩. |\Psi\rangle=c_1|1\rangle|E_1\rangle+c_2|2\rangle|E_2\rangle.
∣Ψ=c1 ∣1E1 +c2 ∣2E2 .
После усреднения по маркеру частица описывается матрицей плотности с внедиагональным элементом ρ12=c1c2∗⟨E2∣E1⟩\rho_{12}=c_1 c_2^*\langle E_2|E_1\rangleρ12 =c1 c2 E2 E1 . Контраст интерференции (видимость фринжей) обычно определяется как
V=Imax⁡−Imin⁡Imax⁡+Imin⁡⇒V∝2∣ρ12∣. V=\frac{I_{\max}-I_{\min}}{I_{\max}+I_{\min}} \quad\Rightarrow\quad
V\propto 2|\rho_{12}|.
V=Imax +Imin Imax Imin V2∣ρ12 ∣.
При сбалансированных амплитудах c1=c2=1/2c_1=c_2=1/\sqrt2c1 =c2 =1/2 даёт
V=∣⟨E1∣E2⟩∣. V=|\langle E_1|E_2\rangle|.
V=E1 E2 ∣.

Квантово-информационная мера различимости пути. Оптимальная различимость (distinguishability) путей определяется через трассовое расстояние между состояниями маркера:
D=12∥ρE(1)−ρE(2)∥1, D=\frac{1}{2}\|\rho_E^{(1)}-\rho_E^{(2)}\|_1,
D=21 ρE(1) ρE(2) 1 ,
и для чистых ∣E1,2⟩|E_{1,2}\rangleE1,2 и равных весов даёт
D=1−∣⟨E1∣E2⟩∣2. D=\sqrt{1-|\langle E_1|E_2\rangle|^2}.
D=1E1 E2 2 .
Связь Видимость–Информация (Энглерт). Ключевое количественное выражение дополняемости — неравенство Энглерта
D2+V2≤1, D^2+V^2\le 1,
D2+V21,
при чистых маркерах и равных амплитудах оно превращается в равенство
D2+V2=1. D^2+V^2=1.
D2+V2=1.
Аналогично для предсказуемости путей (predictability) P=∣ ∣c1∣2−∣c2∣2 ∣P=|\,|c_1|^2-|c_2|^2\,|P=c1 2c2 2 справедливо
P2+V2≤1, P^2+V^2\le1,
P2+V21,
что учитывает априорную информацию о пути без взаимодействия с детектором.
Декогеренция как механизм ослабления видимости. Взаимодействие с окружением приводит к уменьшению перекрыва γ(t)=⟨E1(t)∣E2(t)⟩\gamma(t)=\langle E_1(t)|E_2(t)\rangleγ(t)=E1 (t)E2 (t)⟩. Тогда внедиагонали частицы затухают:
ρ12(t)=ρ12(0) γ(t),V(t)∝∣γ(t)∣. \rho_{12}(t)=\rho_{12}(0)\,\gamma(t),
\qquad V(t)\propto|\gamma(t)|.
ρ12 (t)=ρ12 (0)γ(t),V(t)γ(t)∣.
В часто встречающемся марковском приближении с экспоненциальной потерей когерентности
γ(t)=e−Γt⇒V(t)=V(0)e−Γt, \gamma(t)=e^{-\Gamma t}\quad\Rightarrow\quad V(t)=V(0)e^{-\Gamma t},
γ(t)=eΓtV(t)=V(0)eΓt,
а различимость пути растёт по закону, согласованному с D2+V2≤1D^2+V^2\le1D2+V21. Таким образом декогеренция даёт динамический механизм перехода от когерентной суперпозиции (высокая VVV) к статистической смеси (высокая DDD).
Современные формализации и информационные подходы. В рамках теории декогеренции (Zurek) важна роль энтропии и энтанглемента: потеря видимости эквивалентна переносu квантовой информации о фазе в окружение. В ресурсной теории когерентности (Baumgratz–Cramer–Plenio) видимость связана с нормой l1l_1l1 -когерентности
Cl1=2∣ρ12∣∝V, C_{l1}=2|\rho_{12}|\propto V,
Cl1 =2∣ρ12 V,
а информационная способность распознавания пути ограничена квантовыми пределами: оптимальная вероятность успеха при минимальной ошибке при различении двух маркерных состояний равна (1+D)/2(1+D)/2(1+D)/2, а доступная информация ограничена Хоуловом-блохом (Holevo) и связана с энтропийными величинами маркера.
Короткое резюме. Количественные соотношения между контрастом интерференции и информацией о пути формулируются через VVV и DDD и выражаются неравенством
D2+V2≤1, D^2+V^2\le1,
D2+V21,
(при ряде реализаций — равенством). Декогеренция уменьшает перекрывы маркерных состояний ⟨E1∣E2⟩\langle E_1|E_2\rangleE1 E2 , тем самым экспоненциально подавляя VVV и увеличивая DDD, что даёт динамическое объяснение принципа дополняемости.
28 Окт в 12:17
Не можешь разобраться в этой теме?
Обратись за помощью к экспертам
Гарантированные бесплатные доработки в течение 1 года
Быстрое выполнение от 2 часов
Проверка работы на плагиат
Поможем написать учебную работу
Прямой эфир