Потому что сила Лоренца всегда перпендикулярна скорости частицы и не меняет её модуль вдоль направления силы, а даёт центростремительное ускорение.
1) Движение в однородном поле.
Сила Лоренца: $\mathbf{F}=q(\mathbf{v}\times \mathbf{B})$. Для однородного поля вдоль оси $z$ скорость раскладывается на продольную и поперечную составляющие $\mathbf{v}=v_{\parallel }\hat{z}+{\mathbf{v}}_{\perp }$. Компонента ${\mathbf{v}}_{\perp }$ испытывает центростремительную силу, что даёт окружное движение с циклической частотой (циклотроная частота) и радиусом Лармора:
$${\omega }_c=\frac{|q|B}{m},r_L=\frac{m{v}_{\perp }}{|q|B}.$$ Компонента $v_{\parallel }$ не изменяется (нет силы вдоль $z$), поэтому траектория — винтовая линия (в частном случае $v_{\parallel }=0$ — круг).
2) Изменение поля вдоль траектории — фокусировка/дефокусировка.
Если поле меняется медленно по масштабу Larmor-движения (адиабатический предел), сохраняется магнитный момент частицы
$$\mu =\frac{m{v}_{\perp }^2}{2B}=\text{const}.$$ Отсюда при увеличении $B$ поперечная скорость возрастает $v_{\perp }^2\propto B$, а из сохранения энергии $\frac{1}{2}m(v_{\perp }^2+v_{\parallel }^2)=\text{const}$ продольная скорость уменьшается — частица может быть отражена (магнитное зеркало). Условие отражения (зеркальное соотношение) для начального угла посылки ${\alpha }_0$ и максимального поля $B_m$ при начальном $B_0$:
$${\sin }^2{\alpha }_0\ge \frac{B_0}{B_m}.$$ Из $\mu =$const следует также поведение радиуса орбиты:
$$r_L=\frac{m{v}_{\perp }}{|q|B}\propto \frac{\sqrt{B}}{B}=\frac{1}{\sqrt{B}}.$$ Поэтому при увеличении $B$ радиус орбиты уменьшается — поперечный размер пучка сокращается (фокусировка); при уменьшении $B$ — радиусы растут (дефокусировка).
Дополнительно: в неоднородном поле возникает градиентный дрейф частицы
$${\mathbf{v}}_{\nabla B}=\frac{m{v}_{\perp }^2}{2q{B}^3}(\mathbf{B}\times \nabla B),$$ который может сдвигать центры орбит и вызывать расходимость пучка (дефокусировка) для ненадёжно симметричных конфигураций. Практически: осесимметричный увеличивающийся вдоль оси соленоидальный B даёт осесимметричную фокусировку (уменьшает радиусы спиралей), а убывающий B — дефокусировку и/или оттягивание по оси через магнитное зеркало.