Коротко — потому что свет $ивообщеквантовыечастицы$ описываются волновыми амплитудами, а детектируется как кванты. Интерференция возникает из принципа суперпозиции амплитуд; «классической» картины отдельных несвязанных частиц не появляется потому, что при прохождении щелей сохраняется когерентность фаз между путями, и вероятность детекции в каждой точке пропорциональна квадрату суммарной амплитуды, а не сумме вероятностей от каждой щели отдельно.

Развернуто:

1) Волновая картина $классическаяоптика$.
Если через две щели проходят волновые поля E1 и E2, интенсивность на экране пропорциональна
I ∝ |E1 + E2|^2 = |E1|^2 + |E2|^2 + 2Re$E1E2\ast$.
Последний член — интерференционный — возникает из наложения фазированных волн. Он даёт полосы интерференции.

2) Квантовое объяснение $фотоны,электроны$.
Кажкий фотон описывается амплитудой вероятности ψ1 для пути через щель 1 и ψ2 для пути через щель 2. Вероятность детекции в точке
P ∝ |ψ1 + ψ2|^2 = |ψ1|^2 + |ψ2|^2 + 2Re$\psi 1\psi 2\ast$.
Хотя регистрация дискретна $попадание«частицы»вточку$, распределение этих попаданий за большое число событий совпадает с волновой интенсивностью: видны полосы интерференции. Если понизить интенсивность до одного фотона за раз, полосы всё равно появятся после накопления большого числа событий — каждый фотон «сам с собой интерферирует» через суперпозицию путей.

3) Почему увеличение интенсивности не «размывает» интерференцию в «классическую» картину частиц.
Увеличение числа фотонов просто увеличивает скорость регистрации, но не меняет форму функции вероятности P$x$. Интерференция — свойство амплитуд $фазовойсвязи$ в каждом событии, поэтому большее число фотонов лишь быстрее даёт статистически устойчивую интерференционную картину. Чтобы получить «классическую» сумму интенсивностей от каждой щели $безинтерференции$, нужно потерять когерентность: если фазы для разных фотонов случайны или имеется «какое‑то измерение пути» $вмешательство,дающееинформацию,черезкакующельпрошёлфотон$, то среднее значение интерференционного члена обнуляется и получается I = I1 + I2.

4) Роль когерентности и декогеренции.
Интерференция возможна только при когерентном источнике $определённаяразностьфазмеждупутями$. Если источники некогерентны или если окружающая среда/детекторы «считывают» путь $даётсяинформация,черезкакующельпрошёлквант$, состояние превращается из чистой суперпозиции в статистическую смесь. Для смеси P = |ψ1|^2 + |ψ2|^2, интерференционных членов нет. Это и есть механизм исчезновения интерференции в реальных условиях $декогеренция$.

5) Соотношение с корпускулярно-волновым дуализмом и принципом дополнения Бора.
Корпускулярность проявляется в дискретных кликах детектора $фотоны$. Волновость — в том, что эти клики распределяются по экрану согласно квадрату волновой амплитуды с интерференцией. Нельзя одновременно наблюдать и полную информацию о пути $корпускулярностьвсмысле«какаящель»$ и интерференционные полосы $волновость$ — это принцип дополнения: получение which‑path информации уничтожает интерференцию.

Итог: интерференция объясняется суперпозицией когерентных амплитуд; увеличение интенсивности не даёт «классического» суммирования, потому что каждый фотон подчинён тем же волновым законам вероятности. «Классическая» некогерентная картина возникает только при утрате фазовой согласованности или при наличии измерений пути $декогеренция/смешанныесостояния$.