Дана матрица A размера 4x4 с характеристическим многочленом (x-1)^4, но минимальным многочленом (x-1)^2; сравните подходы к вычислению экспоненты матрицы e^{tA}: диагонализация, приведение к жордановой форме, использование степенных рядов и проанализируйте, какой метод дает наиболее удобное и устойчивое выражение
Кратко и по сути. Почему диагонализация не подходит: - Если минимальный многочлен матрицы AAA равен (x−1)2(x-1)^2(x−1)2, то AAA не является диагонализируемой (есть по крайней мере один жорданов блок размера 222). Поэтому стандартная диагонализация и вычисление etAe^{tA}etA через P diag(etλi) P−1P\,\mathrm{diag}(e^{t\lambda_i})\,P^{-1}Pdiag(etλi)P−1 неприменимы. Жорданова форма — простая явная формула, но чувствительна численно: - Представим A=I+NA=I+NA=I+N, где N=A−IN=A-IN=A−I — нильпотентный (по минимальному многочлену) и N2=0N^2=0N2=0. - В жордановой форме это даёт блоки размера ≤2\le2≤2, и экспонента каждого блока даёт элементарную формулу. В общем аналитически etA=et(I+N)=et etN.
e^{tA}=e^{t(I+N)}=e^{t}\,e^{tN}. etA=et(I+N)=etetN.
Так как N2=0N^2=0N2=0, ряд экспоненты обрывается: etN=I+tN,⇒etA=et(I+tN).
e^{tN}=I+tN, \qquad\Rightarrow\qquad e^{tA}=e^{t}(I+tN). etN=I+tN,⇒etA=et(I+tN).
- Минус: нахождение матрицы перехода к жордановой форме (матрицы PPP) обычно плохо обусловлено, поэтому численно некорректно восстанавливать NNN через явную жорданизацию. Степенной ряд и использование минимального многочлена — компактное и устойчивое решение: - Из того же рассуждения по степенному ряду: etA=∑k=0∞tkk!Ak.
e^{tA}=\sum_{k=0}^\infty\frac{t^k}{k!}A^k. etA=k=0∑∞k!tkAk.
Поскольку (A−I)2=0(A-I)^2=0(A−I)2=0, вся сумма сводится к конечной форме выше. Подставив N=A−IN=A-IN=A−I получаем удобную выраженную через AAA: etA=et(I+t(A−I))=et((1−t)I+tA).
e^{tA}=e^{t}\bigl(I+t(A-I)\bigr)=e^{t}\bigl((1-t)I+tA\bigr). etA=et(I+t(A−I))=et((1−t)I+tA).
Или записав в виде линейного многочлена от AAA: etA=α(t)I+β(t)A,α(t)=et(1−t), β(t)=ett.
e^{tA}=\alpha(t)I+\beta(t)A,\qquad \alpha(t)=e^{t}(1-t),\ \beta(t)=e^{t}t. etA=α(t)I+β(t)A,α(t)=et(1−t),β(t)=ett.
- Это даёт точную, простую и вычислительно дешёвую формулу без необходимости жорданизации. Численная устойчивость и практический вывод: - На практике при точных данных самая простая и предпочтительная формула — etA=et(I+t(A−I))e^{tA}=e^{t}(I+t(A-I))etA=et(I+t(A−I)) (или эквивалентная линейная комбинация III и AAA). Это точно, компактно и эффективно. - Если данные шумные и условность матрицы высока (приближённо удваивающийся собственный корень), явная жорданизация тоже будет нестабильна; в этом случае для численного вычисления экспоненты иногда применяют надёжные адаптивные методы (scaling-and-squaring с Padé) — но для вашей структуры (минимальный многочлен степени 222) аналитическая формула остаётся предпочтительной и более простою. Вывод: самый удобный и устойчивый метод — воспользоваться фактом (A−I)2=0(A-I)^2=0(A−I)2=0 и получить etA=et(I+t(A−I))=et((1−t)I+tA).
e^{tA}=e^{t}\bigl(I+t(A-I)\bigr)=e^{t}\bigl((1-t)I+tA\bigr). etA=et(I+t(A−I))=et((1−t)I+tA).
Почему диагонализация не подходит:
- Если минимальный многочлен матрицы AAA равен (x−1)2(x-1)^2(x−1)2, то AAA не является диагонализируемой (есть по крайней мере один жорданов блок размера 222). Поэтому стандартная диагонализация и вычисление etAe^{tA}etA через P diag(etλi) P−1P\,\mathrm{diag}(e^{t\lambda_i})\,P^{-1}Pdiag(etλi )P−1 неприменимы.
Жорданова форма — простая явная формула, но чувствительна численно:
- Представим A=I+NA=I+NA=I+N, где N=A−IN=A-IN=A−I — нильпотентный (по минимальному многочлену) и N2=0N^2=0N2=0.
- В жордановой форме это даёт блоки размера ≤2\le2≤2, и экспонента каждого блока даёт элементарную формулу. В общем аналитически
etA=et(I+N)=et etN. e^{tA}=e^{t(I+N)}=e^{t}\,e^{tN}.
etA=et(I+N)=etetN. Так как N2=0N^2=0N2=0, ряд экспоненты обрывается:
etN=I+tN,⇒etA=et(I+tN). e^{tN}=I+tN,
\qquad\Rightarrow\qquad
e^{tA}=e^{t}(I+tN).
etN=I+tN,⇒etA=et(I+tN). - Минус: нахождение матрицы перехода к жордановой форме (матрицы PPP) обычно плохо обусловлено, поэтому численно некорректно восстанавливать NNN через явную жорданизацию.
Степенной ряд и использование минимального многочлена — компактное и устойчивое решение:
- Из того же рассуждения по степенному ряду:
etA=∑k=0∞tkk!Ak. e^{tA}=\sum_{k=0}^\infty\frac{t^k}{k!}A^k.
etA=k=0∑∞ k!tk Ak. Поскольку (A−I)2=0(A-I)^2=0(A−I)2=0, вся сумма сводится к конечной форме выше. Подставив N=A−IN=A-IN=A−I получаем удобную выраженную через AAA:
etA=et(I+t(A−I))=et((1−t)I+tA). e^{tA}=e^{t}\bigl(I+t(A-I)\bigr)=e^{t}\bigl((1-t)I+tA\bigr).
etA=et(I+t(A−I))=et((1−t)I+tA). Или записав в виде линейного многочлена от AAA:
etA=α(t)I+β(t)A,α(t)=et(1−t), β(t)=ett. e^{tA}=\alpha(t)I+\beta(t)A,\qquad
\alpha(t)=e^{t}(1-t),\ \beta(t)=e^{t}t.
etA=α(t)I+β(t)A,α(t)=et(1−t), β(t)=ett. - Это даёт точную, простую и вычислительно дешёвую формулу без необходимости жорданизации.
Численная устойчивость и практический вывод:
- На практике при точных данных самая простая и предпочтительная формула — etA=et(I+t(A−I))e^{tA}=e^{t}(I+t(A-I))etA=et(I+t(A−I)) (или эквивалентная линейная комбинация III и AAA). Это точно, компактно и эффективно.
- Если данные шумные и условность матрицы высока (приближённо удваивающийся собственный корень), явная жорданизация тоже будет нестабильна; в этом случае для численного вычисления экспоненты иногда применяют надёжные адаптивные методы (scaling-and-squaring с Padé) — но для вашей структуры (минимальный многочлен степени 222) аналитическая формула остаётся предпочтительной и более простою.
Вывод: самый удобный и устойчивый метод — воспользоваться фактом (A−I)2=0(A-I)^2=0(A−I)2=0 и получить
etA=et(I+t(A−I))=et((1−t)I+tA). e^{tA}=e^{t}\bigl(I+t(A-I)\bigr)=e^{t}\bigl((1-t)I+tA\bigr).
etA=et(I+t(A−I))=et((1−t)I+tA).