Коротко — сила Кориолиса не «толкает» тела сама по себе, она — кажущаяся $инерционная$ сила в невынужденно вращающейся системе отсчёта $внашемслучае—наЗемле$. Влияет так: всякое движение массы на вращающейся Земле испытывает поперечное отклонение $направовСеверномполушарии,налевовЮжном$. Это отклонение преобразует прямолинейные парциальные потоки в широкомасштабные вращения и заставляет большие атмосферные и океанические течения находиться не по направлению градиента давления, а в приближённом балансе между градиентом давления и силой Кориолиса $геострофическийбаланс$. Из этого вытекают:

атмосфера: крупномасштабные циклоны/антициклоны и мидиспековые ветровые течения идут примерно вдоль изобар, а не от высокого давления к низкому; образование и траектория циклонов зависят от Кориолиса; также существуют волноподобные феномены $Россби-волны$, влияющие на погоду;океан: крупные течения $глубинныеструи,западныепограничныетечения,тектоническиебассейнныециркуляции$ сформированы геострофическим балансом и Эйкмановым сдвигом $трениевблизиповерхностейдаётвынужденнуюглубиннуюилиперекрёстнуютранспортировку$.

Почему в малых лабораторных системах обычно можно пренебречь:

маленькая длина L и/или большая скорость U делают относительное влияние Кориолиса малым по сравнению с инерцией. Это оценивают числом Россби $Rossbynumber$ Ro = U / $fL$,
где f = 2 Ω sin φ — параметр Кориолиса $\Omega \approx 7.29\cdot 10^{-}5{с}^{-}1—угловаяскоростьЗемли,\phi —широта$.Если Ro >> 1, инерция доминирует и отклонение из‑за Кориолиса мало. В типичной лаборатории L ~ 0.01–1 м, U ~ 0.01–1 м/с, а f ≈ 10^-4…10^-5 с^-1, поэтому Ro обычно ≫ 1 — следовательно эффект Земли мизерный.Также характерные времена для проявления Кориолиса связаны с инерционным периодом T ≈ 2π/f $насреднихширотахпорядкадесятковчасов$. Быстрые кратковременные явления не «успевают» почувствовать Кориолиса.

При каких масштабах/скоростях он становится решающим:

правило «порог»: когда Ro ≲ 1 $адлячистогеострофическогоповеденияобычноRo\ll 1$, сила Кориолиса существенна.Практические оценки:
метеорологические синоптические явления $системымасштабаL10^5–10^{6}m,U5–30m/s$ → f ~ 10^-4 s^-1 → Ro ~ 0.01–1 → Кориолис доминирует $геострофическийрежим$.океанские мезомасштабные вихри $L10–100km,U0.01–1m/s$ → Ro ≲ 1 → ротация важна.торнадо или водоворот в раковине $L10^2–10^{3}mилименьше,Uоченьбольшиелокально$ → Ro ≫ 1 в центральной части, поэтому Кориолис часто не определяет структуру ядра; у ураганов же на больших радиусах Кориолис формирует вращение и возникает «условие зарождения» циклона $вблизиэкватораf\to 0циклоныневозникают$.ещё один полезный масштаб — радиус Россби $радиусдеформации$ L_R = N H / f $N—частотаБрунта–Вайсаля,H—высотаслоя$. Для атмосферы L_R ~ O$10^{6}m$ $\approx 1000км$, для океана L_R ~ O$10^{4}m$ $\approx 10km$. Процессы существенно меньшие этих радиусов слабо подчиняются ротационным эффектам.

Итог: Кориолис принципиален для масштабов сотен километров и времён от нескольких часов до дней $синоптическаяиокеаническаядинамика$, но несуществен для малых лабораторных потоков и для быстрых или очень мелкомасштабных вихрей $гдеRo\gg 1$.